流體微團（或稱渦體＞在做順向流動的同時，還做橫向、垂向和局部逆向運動，它也與它周圍的流體發生混摻。此時液滴的直徑是穩定粒徑。()答案：1. 上一篇： 下一篇： 【】 【 】 【】 【】。這樣導出破碎頻率為：ｄ）＝ｃ３腳◇炳諺ｙ”以于暖十ｄ］８．２ｋ２／３＋１．０７ｄ２／３）ｖ２ｋ２ｅｘｐ［一皋］踟。破碎粒徑針對前入研究的均為牛頓流體的小液滴的聚并，Ｂａｚｌｌｌｃｋｏｖ等人”１對分散相為剪切稀釋冪函數液體的分散系統中低雷諾數下小液滴的聚并過程進行探討。所開采的原油含水量已經達到了８０％以上，從而形成了水包油型分散體系。

如液一液萃取、多相反應、懸浮聚合及乳狀液的制備等化工過程，這些過程的過程速率取決于兩相間的相際面積，而相際面積的大小又取決于液滴的大小和粒徑分布。只有隨機運動而沒有能量損耗的運動仍不是湍流（４）高雷諾數：湍流常在高雷諾數隋況下發生．湍流可看作是層流的非穩定性發展而非穩定性與反映運動規律的運動方程中的粘性項和非粘性慣性項有關。在層流中流體質點沿其軌跡層次分明地運動，其軌跡是一些平滑的隨時間較慢變化的曲線。由于湍流運動的不規則性，使得不可能將運動作為時間和空間坐標的函數來進行描述，但有可能由統計的方法得出各種量，如速度壓力等各自的平均值。破碎粒徑因此，可用周期作為時間尺度。，其定義為：湍流場中原油一水體系的液滴破碎與粒徑分布＾，。

()25.集料的表干相對密度的符號是ra。破碎粒徑臺階爆破巖石破碎平均粒徑預測的支持向量機方法_英文_.kdh_免費高速下載_新浪愛問共享資料#已有微博賬號? 安全存儲存儲文件，安全永不丟失 分享發現分享到微博，發現更多精彩文件 多終端同步實現PC、蘋果、筆記本、手機多端訪問。不管哪種形式，此方法的關鍵在于獲得合理的粒子破碎和聚并速率模型以及子液滴的分配函數，很多學者此展開研究。＝ｃ［１＋妒（眠，）］（１．１２）（１．１３）式中ｐ為一函數。ｓ）“２根據式（１．１０），可得液滴粒徑ｄ一∞形＊‰。因此，統計平衡假設，一是平均性質，二是對某些區聞（波數區間）而言。

當存在表面活性劑時，可產生界面張力梯度和界面粘度，阻滯液面的切向運動，當界面切向速度足夠小時，假定其為零，并假設液滴處于湍流慣性子域，經過適當的數量級分析，得出時聚并時間：川舵，ｚ紫（Ｉ．３３）湍流場中原油一水體系的液滴破碎與粒徑分布根據接觸時間超過聚并時間液滴即破碎這一原則（接觸時間足以使液膜排液直致破裂），推導出不發生聚并的小液滴直徑ｄ。()2.砂、石屑不屬于集料的范疇。破碎粒徑另外射入系統的液滴粒徑分布為已知，對于液液分散體系，液滴尺寸分布可認為與空間位置無關，于是有下面言ｋｏ）爿㈣＝≯㈣川ｇ¨（ｆ）爿㈣如’一ｇ¨ｍ㈤＋ｐ（ｖ—Ｖ‘，Ｖ’如（ｖ—Ｖ’，Ｖ’ｎＯ）爿（ｖ－－．ｐｌｔ）ｎ（ｔ）Ａ（ｖ１）咖’（１．３８）一”Ｏ）一（ｖ，ｆ）ｆ兄（ｖ，Ｖ’如卜，Ｖ’如Ｏ）爿（ｖ’，ｒ）咖’＋”。 啦 、州卜）＝Ｌ——Ｌ—————］而而研贏帝————————Ｊ這里，卜）＝ｊ五（ｖ，Ｖ‘ｋ０∥ｍ（ｖ’）咖（１．４０）進入系統的液滴分布ＡⅡ（ｖ）為己知，通過求解方程組導出液滴粒徑分布和聚合頻率。湍流中流體質點軌跡雜亂無章，互相交錯，麗且迅速地變化。小擾動尺度可達層流中脈動尺度，也是說，在層流運動強粘性作用下允許存在的小旋渦也被充分激發出來。

②柯莫哥洛夫（Ｋｏｌｍｏｇｏｒｏｖ）相似性假設湍流場中原油一水體系的液滴破碎與粒徑分布前面已經提到，粘性耗損范圍隨著雷諾數的增加而向高波數端移動，如果湍流的雷諾數十分大，使得☆＜＜ｊ｝，，的波數區域中，粘性作用與慣性作用相比可以略去，因而在平衡范圍內，可以找到這樣一個波數范圍，即ｋｏ＜＜七＜＜ｋ，玎“，＜＜Ｌ０，其中參數ｖ的作用消失，湍流運動完全由慣性所支配。破碎粒徑小旋渦不存在外界的影響，因而不論大旋渦如何，小旋渦總是各向同性的。當分散相粘度很低時，可以認為此時聚并對終液滴的尺寸分布影響很小，即認為只存在破碎過程。引起流體內部動量交換動量大的質點將動量傳給動量小的質點，動量小的質點影響動量大的質點，結果造成斷面流速均勻化。湍流中慣性作用起著能量由大旋渦逐級傳遞的作用，因而慣性項與方向有關。雖然兩項的相互作用很復雜。

例如，恒定的復雜運動，對空間是不規則的，而對時間來說卻是恒定的，因此他不是湍流。所含的有效能量大，在渦體分解成小一級一渦體的過程中，將能量傳遞給小渦體。卜５≯（鏘）］１２（１．２３）ＫｕｎｉｏＡｒａｌ等人“”考慮到液滴變形時液滴的粘性剪應力對液滴變形的阻滯作用，早建立了結合分散相粘度效應的攪拌槽內牛頓流體與非牛頓流體穩定粒徑的表達式。以上兩種基于Ｖｉｏｇｎ的對液滴破碎的模擬有一個共同缺點，是這種一維的比擬過于簡單，因為這種模型只是反映了液滴在伸長過程中的一些特征，而液滴的變形是二維和三維的““。破碎粒徑()10.礦粉是石灰巖等酸性石料經磨細加工得到。針對實際生產領域中常見的原油和其它一些高粘度分散相體系，本研究對前人提出的破碎頻率模型進行修正，將粘性項引入其中，充分考慮粘性力在液滴破碎過程中的影響，分散相的粘性力和界面張力在液滴變形和破碎過程中同時起到阻滯變形的作用。

湍流的湍動能量，是從機械裝置及平均運動中得來的。Ｓａｕｔｅｒ平均直徑隨攪拌槳轉速增加而減小；隨粘度增加而增大。分散相在與其不相溶的連續相中進行乳化時，液滴的破碎和聚并同時發生。破碎粒徑ＨｐｙＡ（ｈｏ）（１．３１）Ａ，為常數，由實驗確定Ａ（ｈＤ）為將初始距離為ｈ。小的渦體尺度，受流體粘性所限制，這是因為大尺度渦在混摻過程中，～方面傳遞能量，一方面不斷分解成較小渦體，較小渦體再分解成更小渦體，由于小渦體尺度小，脈動頻率高，阻止小渦體運動的粘性作用大，從而湍動能量主要通過小渦體運動而耗損掉，這樣，粘性作用使小渦體的分解受到一定的限制。ＴｓｏｕｒｉｓＣ和ＴａｖｌａｒｉｄｅｓＬＬ“”導出的式（１．４１）可計算出不同體積分數和轉速下的液滴破碎頻率關于液滴尺寸的方程。